En fait ce qui m'a amené à me poser cette question est cet exo où on a dessiné un unique rayon qui se divise en deux alors qu'on a source ponctuelle.

L'énoncé:

On considère un interféromètre de Michelson en lame d'aire à face parallèles (épaisseur e) éclairé par une source ponctuelle S monochromatique (longueur d'onde ) située à distance finie.

question: faire un schéma simplifié et construire S1 et S2

Bonjour
Concernant la source ponctuelle S éclairant deux miroirs parallèles distants de e, le dispositif est équivalent à deux sources ponctuelles cohérentes distantes de 2e de sorte que la droite S1S2 soit perpendiculaire à l'écran d'observation. Les anneaux sont délocalisés car observables quelle que soit la distance D de l'écran au milieu du segment S1S2. Le calcul de la différence de marche est analogue à celui du potentiel électrostatique créé par un dipôle (je ne sais pas si cette remarque t'aide ou pas...). On exprime les distances S1M et S2M en fonction de e, i et D . Un développement limité conduit à =2e.cos(i)
Lorsque la source monochromatique est étendue, on considère que la source étendue est une juxtaposition de sources quasi ponctuelles incohérentes entre elles, créant chacune leur propre système d'anneaux. Pour que ces systèmes d'anneaux se superposent, il faut que la différence de marche sur l'écran soit indépendante de la position de la source quasi ponctuelle à l'intérieur de la source étendue. On démontre que cela n'est possible que si l'écran est à l'infini. On dit que les anneaux sont localisés à l'infini.. En pratique, on réalise l'observation dans le plan focal image d'une lentille convergente.
Cause de beaucoup de confusions chez les étudiants, il se trouve que la différence de marche se calcule par la même formule et les étudiants adorent les formules !
Retient bien la règle suivante : source ponctuelle franges délocalisées ;
source étendue franges localisées.